静力学的変形における構成関係は応力とひずみの関係となり，これを数式で表現した式を応力ひずみ関係式という。粉体の場合，静力学的変形においても塑性変形となるので増分形で表現すると，全ひずみ増分 $\mathrm{d}\varepsilon$ は弾性ひずみ増分 $\mathrm{d}\varepsilon^{\mathrm{e}}$ と塑性ひずみ増分 $\mathrm{d}\varepsilon^{\mathrm{p}}$ の和として与えられ，次式となる。 $$ \mathrm{d}\varepsilon = \mathrm{d}\varepsilon^{\mathrm{e}} + \mathrm{d}\varepsilon^{\mathrm{p}} \tag{1} $$ 　弾性ひずみ増分と応力増分 $\mathrm{d}\sigma$ には次の関係がある。 $$ \mathrm{d}\sigma = [D^{\mathrm{e}}]\mathrm{d}\varepsilon^{\mathrm{e}} \tag{2} $$ 　ここで，$[D^{\mathrm{e}}]$ は弾性マトリックスである。
　式(1)，式(2)より， $$ \mathrm{d}\sigma = [D^{\mathrm{e}}] \left( \mathrm{d}\varepsilon-\mathrm{d}\varepsilon^{\mathrm{p}} \right) \tag{3} $$ 　塑性ポテンシャル $f(\sigma_{ij})$ の項で得られた関数 $$ \mathrm{d}\varepsilon^{\mathrm{p}} = a \frac{\partial f}{\partial \sigma}\mathrm{d}f $$ を式(3)に代入し，種々変形，整理すると次式を得る。 $$ \mathrm{d}\sigma = [D^{\mathrm{p}}]\mathrm{d}\varepsilon \tag{4} $$ 　ここで，$[D^{\mathrm{p}}]$ は塑性マトリックスである。塑性ポテンシャル $f$ が具体化されると， それにより $[D^{\mathrm{p}}]$ が明らかとなり，応力ひずみ関係式が求まる。

→　 構成方程式， 塑性ポテンシャル